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Fünfzehntes Kapitel. Innere Ballistik.
e
Dicke e die normierte Dicke &= und also die normierte lineare Brenn-
geschwindigkeit &=
d
ė
ein, und nehmen das allgemeinere Brenngesetz an
d
¿=c⋅p".
(15)
Wir nennen a den Brennexponenten, c den Brennkoeffizienten. Von dem
Einfluß der Dichte & sehen wir also ganz ab. Wir behalten aber die Mög-
lichkeit im Auge, daß c keine Konstante, sondern eine Funktion c (ε)
von & ist. Die Größen & und & haben aber nur bei gleichmäßig geformten
Pulverkörnern einen bestimmten Sinn, sonst nur ihre Mittelwerte. Auch
kann man nur bei Pulvern aus gleichmäßigen Körnern von der verbrannten
Pulvermenge auf die verbrannte Dicke e schließen. Deshalb führen wir
lieber direkt die verbrannte Menge i und die ,,kubische" Brenngeschwindig-
di
dt
keit
ein. Wird dann das Brenngesetz (15):
di
= g(i). pa,
dt
so ergibt sich wegen
i = aɛ (1 − λ ɛ +µɛ²)
und wegen
(16)
(12)
9€
di de di
=
dε dt dt
die Funktion (i) durch Elimination von & aus (12) und
φ (i) = α (1 – 2 λε +3 με )·.
Für die Funktion c(e) und also auch (i) ergeben sich von vornherein
Beschränkungen. Bei Blättchenpulver der Abmessungen 2d,
d
2 d
2 d
"
n
m
muß sie bei sonst gleicher Beschaffenheit des Pulvers nur von d, m, n
abhängen. Und sie muß immer denselben Wert haben, wenn (1 — ɛ) d,
demselben Wertetripel gleich sind, d. h. sie ist eine
bloße Funktion dieser drei Größen, oder auch von (1-e) d und den beiden
d
(1-2) m (1 — ɛ) -
-
2
Formfaktoren
n
1 1
m n
"
-
Die Brenngeschwindigkeit hängt also von der
Größe und von der Flachheit des Blättchens ab. Das ist verständlich,
denn bei einem brennenden Blättchen herrscht in einem Punkte nahe der
Oberfläche eine um so höhere Temperatur, je kleiner und flacher es ist.
Ist schon bei einem einzelnen regelmäßig abbrennenden Korn ein Brenn-
gesetz der Form (16) verständlich, dann um so mehr bei einer Kartusche
voll Körnern. Wir wollen nunmehr von dem Zusammenhang der Funktion
c (ε) oder (i) mit den Pulver konstanten a, λ, u absehen und an deren
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