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Sechstes Kapitel. Die erste Klasse von Lösungen.
Für das binomische Integral im Nenner hat man bekanntlich integrable
Fälle für n positiv ganz, für
hält man nach 5 § 13 aus:
n (a+1)
ganz. Die Flugbahnelemente er-
2
gt=
gs=
gx=
gz
=
00
00
бо
8_0
(1 + σ²) oª¸−2 do
1
[n[a (1 + σ²)n. on (α-1)-1 do]n
88
(1 +02) 2 02-3 do
[nfa (1 + σ²) n on (a−1)—1 do]
σ
2 (102) σ² α-2 do
-∞
2
n
2
[n i fa (1 +σ²) non a¬n-1 do] n
0_0
(1 − σ4) σ² α—3 do
-
2
[nfa (1 +σ²)n ona¬n-1 do]n
w
Das Widerstandsgesetz =ao+avn ist von Bedeutung insofern,
g
w
―
als Poncelet es für das Eindringen des Geschosses in feste Stoffe auf-
gestellt und Didion es durch Versuche gut bestätigt gefunden hat. In
der Luft ist (s. § 6 S. 15) für sehr große Geschwindigkeiten n = 1. Für den
besonders wichtigen Fall des Bernoullischen Gesetzes avn hat man
a。=0, x' = 0, x = konst., und kann man, da x nur bis auf eine multi-
plikative Konstante bestimmt ist, a x=1 setzen; dann ist x die Grenz-
geschwindigkeit (s. § 12 S. 37). Für diesen Fall gibt die Formel (1)
9
x
x. tgw
x. sec w
x
x=
=
v =
9
9
"
σ
Ve
n
also (5) § 8:
W
w
w
xd tgw
x²d tgw
gt
==
gx=-
n
n
"
gz
2
Wo
σι
gs
Wo
wo
x² secw d tgw
n 2
wo
(3)
x² tgwd tgw
9
n 2
2
(4)